ZESZYTY NAUKOWE! POLITECHNIKI ŚLISKIEJ Seria: GÓRHICTWO s. 99 1979 Er koi. 601 Jan DREHDA OKREŚLENIE I POMIAR ŚREDHIEJ TEMPERATURY PROMIENIOWANIA W WYROBISKU GÓRNICZYM Streszczenie. W artykule podano metody pomiarów i obliczeń śre­ dniej temperatury promieniowania, odniesionej do człowieka znajdu­ jącego się w przodku eksploatacyjnym. Podano korzystny wpływ obni­ żenia średniej temperatury promieniowania na poprawę warunków kli­ matycznych środowiska górniczego. Dokonano teoretycznych obliczeń średniej temperatury promieniowania dla przyjętego modelu wyrobiska ścianowego w zależności od zmian temperatury i wielkości chłodzo­ nych płaszczyzn ociosów oraz spągu tego wyrobiska. 1. Wprowadzenie Określając parametry wentylacyjne i klimatyczne miejsc pracy w kopalni bierzemy pod uwagę głównie: temperaturę powietrza ((termometr suchy i wil­ gotny),.. wilgotność względną lub właściwą, prędkość powietrza, określony skład chemiczny atmosfery kopalnianej, temperaturę efektywną amerykańską lub natężenie chłodzenia mierzone kotatermometrem. Ha podstawie analizy powyższych danych możemy określić stan bezpieczeń­ stwa pracy oraz warunki wentylaeyjno-klimatyczne występujące w przodku eksploatacyjnym. Dopuszczalne wartości wyżej wymienionych parametrów re­ gulowane są przepisami górniczymi. Istnieje wiele przodków, w któ­ rych panujący klimat nie odpowiada normom i przepisom oraz nie zapewnia komfortu cieplnego pracującym górnikom. Przeanalizujmy rodzaje wymiany ciepła między człowiekiem a środowiskiem, w którym pracuje. Wymiana ta musi polegać na oddawaniu ciepła wytworzonego przez organizm podczas procesów metabolicznych powietrzu lub ścianom pomieszczenia. Rozróżniamy wymianę ciepła przez konwencję, przewodzenie, parowanie i promieniowanie cieplne. Ha wzrost wymiany ciepła przez konwekcję i przewo­ dzenie wpływają głównie* różnica temperatur między powierzchnią ciała ludzkiego a powietrz®» oraz prędkość przepływu powietrza. Ha proces paro­ wania potu duży wpływ ma temperatura powietrza oraz wilgotność względna. Wzrc3t prędkości przepływa powietrza jest również bardzo ważny,gdyż przy­ spiesza wymianę powietrza opływającego pdurier»chnlę ciała ludkkiego. Pro­ Jan D.renda 158 mieniowanie natomiast zależy od różnicy temperatur między powierzchnią cia­ ła ludzkiego a powierzchniami otaczającymi, np. ociosami wyrobiska. Im temperatury otaczających powierzchni będą niższe, tym oddawanie ciepła przez człowieka na drodze promieniowania będzie większe. Metody poprawy warunków klimatycznych dotyczą więc mian temperatury po­ wietrza, jego wilgotności, prędkości przepływu: oraz średniej temperatury promieniowania. W artykule zwrócono uwagę na problem określenia średniej temperatury promieniowania oraz celowość jej obniżenia w celu poprawy warunków klima­ tycznych w przodku górniczym. 2. Oznaczenia A.|, Ag *•• “ pola powierzchni ścian wyrobiska, C - stała promieniowania dla katatermometru zwykłego, C' - stała promieniowania dla katatermometru posrebrzonego, K - wielkość (natężenie) chłodzenia katatermometru zwykłego, & - wielkość ^natężenie) chłodzenia katatermometru posrebrzonego, - wielkość natężenie chłodzenia katatermometru zwykłego przez promi eniowani e, - wielkość natężenie chłodzenia katatermometru posrebrzonego przez promieniowanie, Q - wielkość legalizacyjne (stała) katatermometru zwykłego, Q t wielkość legalizacyjna (stała,; katatermometru posrebrzonego, ęa - bezwzględna wielkość legalizacyjna ¡(stała)) katatermometru zwykłe­ go, Qa - bezwzględna wielkość legalizacyjna (stała) katatermometru posre­ brzonego, tg e T|, tpr fpr tg - temperatura powietrza (termometr suchy) °C, “ temperatura powietrza (termometr suchy) °K, Tg ... - temperatury powierzchni skal °K, - średnia temperatura promieniowania otoczenia °C, - średnia ternepratura promieniowania otoczenia °K, - temperatura termometru kulistego °C, •w - prędkość przepływu powietrza I g - temperatsrea termometru k u listeg o °K, 'fi* 'f2 •••• — , a “ współczynniki kątowe (konfiguracji^ , X I X - czas ochładzania katatermometru zwykłego i posrebrzonego s. Określenie i pomiar średniej temperatury ... 159 3. brednia temperatura promieniowania Zdolność otoczenia do wymiany ciepła z człowiekiem na drodze promiasiowania cieplnego określa tzw. średnia temperatura promieniowania. Średnią temperaturą promieniowania nazywamy jednorodną temperaturę oto­ czenia o czarnych powierzchniach, które powodowałyby straty ciepła przez promieniowanie równe stratom występującym w danym środowisku.Średnią tem­ peraturę promieniowania możony określać w odniesieniu do dowolnego ciała lub powierzchni, np. w odniesieniu do człowieka, punktu materialnego, ku­ li itp. Pozycja ciała ludzkiego oraz miejsce usytuowania człowieka w pomiesz­ czeniu również ma pewien wpływ na wartość średniej temperatury promienio­ wania . ’ i Chcąc napisać wzór na średnią temperaturę promieniowania musimy doko­ nać pewnych upraszczających założeń. Zakładamy, że powierzchnie otoczenia są izotermiczne i posiadają odpowiednie temperatury ,Tg. •♦^n!~»wsjystkie powierzchnie są doskonale czarne, - promieniowanie emitowane przez dowol­ ne powierzchnie spełnia prawo Lamberta. Wprowadzając powyższe założenia można napisać wzćr na średnią tempera­ turę promieniowania otoczenia* Tpr4 a T 14(pi + T24f2 + Tn4fn C3,1) Współczynniki kątowe n są zależne od kształtu, wielkości wzajemnego położenia i odległości powierzchni wymieniających ciepło przez promienio­ wanie. Znaleźć je można w tablicaoh lub wykresach D* t ! • Suma współczynników kątowych jest równa jedności* <p1 +<p2 + ... +fn - 1 (3.2) Jeżeli założymy, że temperatury wszyfctkich ścian pomieszczenia są jed­ nakowe, to średnia temperatura promieniowania , obliczona na podstawie równania (3.l) i (3.2), będzie równała się temperaturze powierzchni ścian. Przy niewielkich różnicach między temperaturami powierzchni ścian po­ mieszczenia dla obliczenia średniej temperatury promieniowania można sto­ sować wzćr(3.3), będący uproszczeniem zależności (3.i) . V - * 1 ? 1 + I2 (P2 +••• + 3V f “ O * 3) Często w praktyce spotyka się wzćr na określenie średniej temperatury promieniowania jako średniej ważonej z temperatur wszystkich otaczających powierzchni w odniesieniu do pól tyoh powierzchni* Jan Dranda 160 * t = T 1A 1 + TnAn +• t•+ T A -2-1 S_2 a-s P + ^ 2 + • • • + — ,* r 3.4) A n y % Zależność ^3.4) można jednak stosować tylko dla orientacyjnych obli­ czeń. Hie uwzględnia ona np. miejsca usytuowania lab pozycji człowieka w pomieszczeniu. 4. Pomiar średniej temperatury promieniowania Przyjmując założenie, że temperatury wszystkich ociosów w przodku są stałe, możemy średnią temperaturę promieniowania dla CEiowieka porównać ze średnią temperaturą promieniowania odniesioną do punktu materialnego lub powierzchni, np. kuli. We wszystkich tych przypadkach średnia temperatura promieniowania będzie równała się teperaturze powierzchni ścian. W związku z tym średnią temperaturę promieniowania w przodku górniczym można określić na podstawie pomiarów dwoma katatermometrami {ze szklanym zbiornikiem alkoholu i ze zbiornikiem posrebrzonymi lub termometrem kulis­ tym Vernona. 4.1. Pomiar średniej temperatury promieniowania dwoma katatermometrami (zwykłym 1 posrebrzonym). Zakładamy, że współczynnik wymiany ciepła przez konwekcję dla szkla­ nego zbiornika katatermometru i zbiornika posrebrzonego jest ten samJBjćTJ. Wynika z tego, że oba katatermometry tracą tę samą ilość ciepła przez kon­ wekcję. Różnica wskazań obu katatermometrów (różnicja w warości Kata) wystąpi dlatego,że różna będzie wymiana ciepła z otaczającymi powierzchniami ścian przeE promieniowanie. Dokonując pomiaru wielkości chłodzenia dwoma tymi przyrządami w jednym miejscu, możemy napisać, że różnica między wielkościami chłodzenia katatermOmetru zwykłego i posrebrzonego jest równa różnicy wielkości chło­ dzenia przez promieniowanie, czylis I»2 (* ( V V C4*1) Określenie 1 pomiar średniej temperatury ... Różnica Kp - 161 zgodnie z prawem St efana-Bolt zmanna wynosi: (k v -p - K ' V (o p' v 100 ' 4. 100 (4 .2) 4 ♦ Z tego wynikał 1 Mnożnik 1,2 po lewej stronie równania oznacza, że wilkości ochłodzenia K i i ' muszą byó sprowadzone do bezwzględnej (absolutnej) wartości legali­ zacyjnej katatermometru. Wartość legallzaoyjna absolutna, wyznaczona w oparciu o pomiary kalorymetryczne, jest większa od wartości nej (^stałej katatermometru) 1,2-krotnie ¡J3J 1 Qa - legalizacyj­ 1,2 Q Wstawiając zamiast 1,2 (K - K^)» A K oraz C - C '■ i obliczając tpr otrzymamyt . . pr Wielkość A K ,00 \ fr? ♦ ys.?y . 4 Ł . 273 \ V . 100 / Ac \ a .,) ^ J oblicza się na podstawie pomiarów czasu ochłodzenia ka­ tatermometru zwykłego i posrebrzonego AK Qe » f - Q'a -a gdziet Q. i Q ' - oznaczają bezwzględne wartości legalizacyjne. 81 » Różnica stałych promieniowania wynosił A C - C - C' - 0,J21 - 0,0138 - 0,107 Równanie 4.4 przybiera postaół V n (4.j) Jan Drenda 162 'pr 100 91,76 - x %• - 273 (4.6) 0,107 4.2. Pomiar termometrem kulistym Vernena Termometr kolisty Vernona zbudowany jest z miedzianej pustej kuli o średnicy 15 cm. pomalowanej czarną farbą lub pokrytej czarną pianką po­ liuretanową, do której wsunięty jest aż do połowy termometr rtęciowy. Temperatura wewnątrz termometru kulistego pochodzi z wymiany ciepła z otoczeniem drogą przewodnictwa konwekcji i promieniowania. Wartość temperatury termometru kulistego zależy więc od temperatury po­ wietrza, średniej temperatury promieniującego otoczenia i szybkości . ru­ chu powietrza. Wadą termometru kulistego jest jego duża bezwładność - temperaturę mcżna odczytać dopiero po około 30 minutach od chwili ustawiania przyrządu w pomieszczeniu. Sporządzone są co prawda tabele, które uwzględniają poprawkę temperatury, gdy dokonujemy odczytów po krótszym czasie niż 30 minut. Jednak pomiary takie są mniej dokładne. Przy pomocy pomiarów termometrem kulistym Vernona można obliczyć śred­ nią temperaturę promieniowania otoczenia wg wzoru: 5. Efekt obniżenia średniej temperatury promieniowania na poprawę ków klimatycznych w°™n- Jak już wspomniano, średnia temperatura promieniowania jest ważnym czynnikiem wpływającym na własności cieplne miejsc przebywania i pracy człowieka. W środowiskach ciepłych - obniżenie a w chłodnych - podwyższe­ nie średniej temperatury promieniowania wpływa na poprawę warunków klima­ tycznych. Zagadnienie to przeanalizujmy bardziej obrazowo w oparciu o wy­ kres (rys. 1j zaczerpnięty z pracy Fangera JjJ . Wykres ten przedstawia linie komfortu cieplnego dla osób nie ubranych, wykonujących lekką i ciężką pracę. Wykres sporządzoigr jest dla wilgotności względnej powie­ trze = SCK.i Przyjmijmy przodek górniczy, np. ścianę, w której Istnieją następują­ ce parametry klimatyczne: Określenie i pomiar średniej temperatur; . O i, 8 12 i6 20 2H ¿8 32 163 36 *0 t s [° C ] Rys. 1. Krzywe komfortu cieplnego dla nagich ludzi w zależności od temperatury powietrza, średniej temperatury promieniowania i pręd­ kości przepływu powietrza. Wilgotność względna powietrza =80 % a) średni wydatek energetyczny człowieka w odniesienia do jednostki pola powierzchni ciała wynosi = 116 b) średni wydatek energetyczny człowieka = 175 ^ m Jan Drenda t8 - 28°C, 80 % ,' tpr = 28°C, u>- 0,5 f Umiejscawiając punkt określający warunki klimatyczne w danej ścianie na wykresie (rys. i) widzimy, że warunki klimatyczne w tym przodku znacz­ nie odbiegają od komfortowych. Gdybyśmy obniżyli średnią temperatur® promieniowania o 5&C to warunki pracy dla górników wykonujących lekką pracę będą odczuwane jako dobre,dla ciężko pracujących górników warunki te jeszcze będą odbiegać od komforto­ wych, ale na pewno będą znacznie lepsze od poprzednich. 6. Obliczanie średniej temperatury promieniowania dla przyjętego przodka eksploatacyjnego modelu Powstaje Jednak pytanie, w jaki sposób obniżyć średnią temperaturę pro­ mieniowania w przodku np. ścianowym lub chodnikowym. W przodkach chodnikowych były wykonywane próby z tzw. płytami * promieniu­ jącymi 1^9J . Płyty takie podwieszane były pod stropem wyrobiska. Wewnątrz płyt przepływał czynnik chłodzący, obniżając temperaturę powierzchni płyt. Efekt stosowania płyt chłodzonych nie był zadawalający, ze względu na ma­ łą ich powierzchnię w stosunku do powierzchni ścian wyrobiska.Jak zresztą wynika ze wzoru (3.1) nie tylko temperatura powierzchni ścian ale również ich wielkość (współczynniki kątowe decydują o średniej temperaturze promieniowania. Dla lepszego zobrazowania wpływu temperatury i wielkości powierzchni na średnią temperaturę promieniowania przeamllzujmy następujący przykład. Przyjmijmy model przodka ścianowego w kształcie graniastosłupa bez obudo­ wy o wymiarach: długość 100 m, wysokość ściany 2m, szerokość 4 m. Załóżmy również, że temperatury wszystkich ociosów są jednakowe i równe tempera­ turze powietrza 28°C. W środku wyrobiska ścianowego — graniastosłupa, umieścmy człowieka. Zgodnie z definicją pkt. 3 średnia temperatura pro­ mieniowania dla człowieka będzie wynosić 28°C. Jeżeli teraz zdołalibyśmy obniżyć temperaturę powierzchni np. tylko calizny węglowej, a więc pow. 100 x 2 - 200 m2 do temperatury 10°C, średnia temperatura promieniowania dla tego człowieka obniżyłaby się do wartości 24,7°C. Gdybyśmy jednooześnle ochłodzili spąg do temperatury 10°C, uzyskalibyśmy średnią temperatu­ rę promieniowania tpr - 19,3 °C. Chłodzenie małej powierzchni calizny np. wielkości 4 m2 (2m x 2 ^ b e z ­ pośrednio przed stojącym w ścianie człowiekiem obniżyłoby średnią tempe­ raturę promieniowania do wartości tpr, - 26,6 °C. Dodatkowe ochłodzenie spągu o powierzchni 8 m2 (długość wycinka chło- Określenie i pomiar średniej temperatury ••• 165 dzącego spągu 2 m, szerokość ściany 4 m) spowodowałoby obniżenie średr niej temperatury promieniowania do wartości t a 23,7 °G. e*-o Zwiększenie jednak powierzchni ochłodzonej calizny węglowej do np. 24 m (¡2 m x 2 m) dałoby już efekt zbliżony do pierwszego przykładu, miarowi™ S C\ cie tpr = 25°C. Gdybyśmy dodatkowo ochłodzili spąg na odcinku długości 12 m, to średnia temperatura promieniowania wyniosłaby tpr = 20,6°C. Jednoczesne chłodzenie trzech powierzchni przodka ścianowego: calizny, spągu i powierzchni zawału lub podsadzki dla strefy o długości 12 metrów dałoby rezultat: t = 17°C. Takie obniżenie średniej temperatury promieniowania środowiska pracy gór­ ników przyniosłoby już (rys. i) odczuwalną poprawę warunków klimatycz­ nych w ścianie. Oczywiście obliczając średnią temperaturę promieniowania należałoby uwzględnić obudowę w ścianie. Można jednak powiedzieć, że człowiek znaj­ dujący się np. w drugim polu ściany będzie widział, a więc i wymieniał ciepło poprzez promieniowanie z co najmniej 12 metrową strefą ochłodzonej odkrytej calizny węglowej, spągu czy powierzchni zawału lub podsadzki. Wartości współczynników kątowych 11<p " zaczerpnięto z prac [1, W analizie wymiany ciepła przez promieniowanie pominięto wpływ pary wodnej znajdującej się w powietrzu kopalnianym. Jak wskazują badania [i, 4, 6, aj , cząsteczki pary wodnej częściowo po­ chłaniają i emitują promieniowanie Cieplne tylko w zakresach pewnych dłu­ gości fal. Dla zakresów długości fal cieplnych 2 -t 2 ,5 jum , 3 + 4 ¿um, 4,5 * 5,2 ¿urn oraz 8 * 1 4 para wodna jest przeźroczysta. Praktycznie problem obniżenia temperatury powierzchni ścian przodka mógłby być rozwiązany poprzez zraszanie strumieniami ochłodzonej wody ca­ lizny węglowej, spągu i powierzchni zawału w strefie pracy ludzi, na dłu­ gości co najmniej 10 m. Ochłodzona woda, zraszająca powierzchnie, dostar­ czana byłaby z maszyny chłodniczej i następnie spływałaby do zawału wykonanych ujęć. Strugi wody mogłyby dodatkowo chłodzić powietrze w ścianie, co byłoby zjawiskiem korzystnym. Wzrost stopnia zawilżenia powietrza byłby na pewno czynnikiem ujemnym. Nie po­ winien być on jednak duży, gdyż w większości istniejących przodków wil­ gotność powietrza jest wysoka. 7. Zakończenie Zwiększenie wymiany ciepła między człowiekiem a otoczeniem na drodze promieniowania cieplnego jest ważnym zagadnieniem w klimatyzacji środo­ wisk pracy. Problem obniżenia tzw. średniej temperatury promieniowania w 166 Jan Drenda miejsca pracy człowieka, związany z obniżeniem temperatur powierzchni ścian otaczających, prowadzi do poprawy warunków klimatycznych. Efekt tej poprawy można prześledzić na wykresie Fangera (rys. i). W oparciu o przyjęty model wyrobiska ścianowego i wykonane obliczenia teoretyczne stwierdzono, że wyraźne obniżenie średniej temperatury pro­ mieniowania można uzyskać chłodząc co najmniej 50 % powierzchni w strefie przodka ścianowego długości około 10 metrów. Do tego celu można by użyć ochłodzonej wody, zraszającej powierzchnie w przodku ścianowym jak rów­ nież 1 chodnikowym. LITERATURA 1 2 3 [4J [sl jjf] [7] ¡jT] [V] N FANGER P.O.; Komfort.cieplny. Arkady, Warszawa 1974. FRYCZ A.: Klimatyzacja kopalń. Wyd,"Śląsk", Katowice 1969. BRADKE F., LIESE W.i Hilfsbuch für raum - und ausenklimatische Messungen. Springer Verlag, 1952. OCHgDUSZKO S.t Termodynamika stoscwana, Wyd. Haukowo-Technlczne, Warszawa 1974. ROSZOZYEIALSKI W., WACŁAWIE J.: Podstawy aerologii górniczej cz. I 1 II. Skrypt AGS., Kraków 1978. OCISIK M.H . i Stożnyj tiepłoobmjen - tłumaczenie z angielskiego "Mii" Moskwa 1976. TOMCZAK W., HALUPCZEK J., MROZOWSKA Ł.i Wymiana ciepła. Tabele i wy­ kresy. Skrypt Politechniki Wrocławskiej, Wrocław 1971. RODIE A.K.ł Primjenienije lizłucajuscich goriełek dla otoplenija, Blaira, Leningrad 1976. MÜRAWIEJHIK W.J., OLEJUIK J.P.ł normalizacja klimaticeskich usłowij w podgotowitijelnych wyrabotkach głubokioh szacht sposobom radlaCjonnogo ochtażdjenija. Izw. W.U.Z. Gornyj Żurnał nr 8, 1973. DREHDA J.j Analiza optymalnyoh warunków klimatycznych w kopalni w oparoiu o równanie komfortu cieplnego Fangera. Bezpieczeństwo Pracy w Górnictwie, nr 2/1976. OHPEKEJffiHHE H H3i,ffiPEHHE CPEKHE3 TSUHEPATYPH H3JIYHEHHH B TOPHOil BHPABOTKE Petowe s CTaTBe saHH tteTojta newepejmii h pacseTOB cpexHeä reM nepaiypH H3Jiy^ehhs ŁOTHeceHsH k ^eJioBeny, HajcojunneMycs s ohhcthom sa ó o e . IIpaBeseno hojiokhB TeJtŁHoe BJiHSHHe CHKsceHHH cpeflHeS TeanepaxypH Mjry^eHUJi na yjiysmeHHe KJKiMaTnqecKHX ycJioBHfi ropnoß cpe^u. HpoH3Be^eHLi TeopeimiecKHe pawera cpe^Heił rełmepaTypH KSJiy^eHua j m npHHarofl Mo^e-ra o^HCTHoro śaSos b 3aBHCHMOCTH KSMeneHHs leimepaTypH h BeawiHHH oxnaatflarannx Öokosux ot njiocKocTeił BHpaÖoiKH. Określenie i pomiar średniej temperatury . 167 DETERMIHATIOH AND MEASUREMENT OF THE MEAN TEMPERATURE OF RADIATION IB A HEADING S u mm a r y : This paper presents the methods of measurement and calculation of the mean temperature of radiation with the respect to a man working in a mi­ ning face. The positive influence of lowering the temperature of radiation in the mining environment was presented. The theoretical calculations of the me­ an temperature of radiation for a given model of the longwall heading dependent on the temperature variation and slae of the cooled sufraces of the side of work as well as of the thills od the heading were performed.