Reaktory jadrowe

advertisement
ENERGETYKA JĄDROWA
TADEUSZ HILCZER
Reaktory jądrowe
Typy reaktorów jądrowych
• Kryteria klasyfikacji reaktorów jądrowych:
– przeznaczenie,
– energię neutronów powodujących rozszczepienia,
– rodzaj paliwa,
– konstrukcję i budowę rdzenia,
– rodzaj moderatora
– rodzaj chłodziwa
– system odprowadzania ciepła.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
3
Typy reaktorów jądrowych
• Ze względu na przeznaczenie reaktory można podzielić na:
– reaktory energetyczne do produkcji energii elektrycznej,
– reaktory badawcze,
– reaktory szkoleniowe,
– reaktory przeznaczone do produkcji plutonu,
– reaktory do napędu statków,
– reaktory wytwarzające ciepło do celów ogrzewczych,
– reaktory do celów specjalnych (np. do produkcji
radioizotopów, odsalania wody morskiej)
• Często reaktory spełniają więcej niż jedną rolę.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
4
Typy reaktorów jądrowych
• Ze względu na energię neutronów reaktory można podzielić
na:
– reaktory prędkie wykorzystujące neutrony o energiach
powyżej 1 MeV,
– reaktory termiczne wykorzystujące neutrony o energiach
do 0,1 eV.
• W reaktorach termicznych rozszczepieniu praktycznie
ulegają tylko jądra 235U; niewielka część rozszczepień (około
3%) zachodzi w wyniku pochłonięcia przez jądra 235U i 238U
neutronów prędkich.
• W reaktorach prędkich praktycznie nie ma neutronów
termicznych.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
5
Typy reaktorów jądrowych
• Ze względu na konstrukcję rdzenia reaktory można podzielić
na:
– reaktory jednorodne
– reaktory niejednorodne.
• Reaktory jednorodne w zasadzie nie nadają się do celów
energetycznych
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
6
Reaktor jednorodny
• Rdzeń reaktora zawiera jednorodną mieszaninę materiału
rozszczepialnego i spowalniacza
– roztwór wodny związku uranu, np siarczanu uranylu
UO2SO4,
– mieszanina uranu i grafitu.
• Ta sama masa mieszaniny paliwa
– w naczyniu kulistym ma masę krytyczną,
– w naczyniu o innym kształcie nie ma masy krytycznej.
• Przelanie paliwa z rdzenia do innego naczynia powoduje
wygaśnięcie reakcji rozszczepienia
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
7
Reaktor jednorodny
kula
masa krytyczna
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
8
Reaktor jednorodny
stożek
masa nie krytyczna
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
9
Reaktor niejednorodny
• Rdzeń reaktora zawiera niejednorodny układ materiału
rozszczepialnego i spowalniacza
– roztwór wodny związku uranu, np siarczanu uranylu
UO2SO4,
– mieszanina uranu i grafitu.
• Ta sama masa mieszaniny paliwa
– w naczyniu kulistym ma masę krytyczną,
– w naczyniu o innym kształcie nie ma masy krytycznej.
• Przelanie paliwa z rdzenia do innego naczynia powoduje
wygaśnięcie reakcji rozszczepienia
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
10
Reaktor niejednorodny
stożek
masa nie krytyczna
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
11
Typy reaktorów jądrowych
• Ze względu na paliwo reaktory można podzielić na:
– na rozszczepialnych izotopach uranu 235U i 233U
– na rozszczepialnym izotopie plutonu 239Pu.
• W reaktorach termicznych stosuje się głównie uran.
• W reaktorach prędkich pluton.
• Pluton w niewielkich ilościach jest również składnikiem
mieszanego paliwa uranowo-plutonowego MOX ,
stosowanego w reaktorach termicznych.
• Paliwo reaktorowe jest głównie w postaci uranu
metalicznego, dwutlenku uranu UO2 albo węglika uranu UC.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
12
Typy reaktorów jądrowych
• Ze względu na wzbogacenie paliwa w 235U reaktory można
podzielić na:
– na uranie naturalnym,
– na uranie niskowzbogaconym (2-5% 235U),
– na uranie średnio wzbogaconym,
– na uranie wysoko wzbogaconym (ponad 90% 235U).
• Konieczny stopień wzbogacenia zależy od zdolności
pochłaniania neutronów w materiałach w rdzeniu oraz od
jego konstrukcji.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
13
Typy reaktorów jądrowych
• Ze względu na materiał spowalniacza reaktory można
podzielić na:
– reaktory cieżkowodne
– reaktory lekkowodne,
– reaktory grafitowe,
– reaktory berylowe.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
14
Typy reaktorów jądrowych
• Ze względu na materiał chłodziwa reaktory można podzielić
na:
– reaktory chłodzone z lekką wodą,
– reaktory chłodzone ciężką wodą,
– reaktory chłodzone gazem (dwutlenkiem węgla, helem,
gazami dysocjującymi (N2O4),
– reaktory chłodzone ciekłym sodem,
– reaktory chłodzone substancjami organicznymi
– itd.
• W lekkowodnych reaktorach energetycznych woda jest
jednocześnie spowalniaczem i chłodziwem.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
15
Elementy paliwowe
• Stosuje się elementy paliwowe najczęściej w postaci prętów,
cylindrów, pastylek, rurek, płytek, kul.
• Paliwo zamknięte jest szczelnie w „koszulkach” ze stopów
cyrkonu, stali nierdzewnej, stopów magnezu, stopów
aluminium oraz powłok pirowęglowych.
• Rodzaj materiału koszulki zależy od temperatury pracy,
wymaganej odporności na utlenianie, trwałości
mechanicznej, wysokiego przewodnictwa cieplnego, słabego
pochłaniania neutronów itp.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
16
Reaktor jądrowy
• Proces reakcji łańcuchowej odbywa się w rdzeniu reaktora
jądrowego.
• Warunkiem powstania reakcji łańcuchowej jest dostatecznie
duża liczba neutronów termicznych w rdzeniu pochodzących
z „poprzedniego” pokolenia procesu rozszczepienia,
zapewniająca realizację rozszczepienia w następnym
pokoleniu.
• Taka reakcja rozwija się w sposób lawinowy i wydziela się
coraz większa ilość ciepła.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
17
Pręty paliwowe
• Pręty paliwowe dla elektrowni jądrowych zawierają pastylki wykonane z
dwutlenku uranu (UO2).
• Dwutlenek uranu uzyskuje sie ze wzbogaconego gazu UF6.
• Sprasowane pastylki maja grubość około 1,5 cm i średnicę około 1 cm.
• Surowe wypraski ogrzewane są temperatury do 1700°C, co daje im
odpowiednią spoistość i wytrzymałość.
• Po mechanicznej obróbce pastylek z dokładnością do 10-5 mm
umieszczone są w rurkach, zwanych koszulkami.
• Dla lepszej wymiany ciepła do koszulki wprowadza się hel.
• Koszulki nie są całkowicie wypełnione pastylkami.
• Powstaje odpowiednia przestrzeń dla gazowych produktów rozczepienia.
• Wypełnione i szczelnie zamknięte koszulki są prętami paliwowymi, które
wraz z prętami regulacyjnymi tworzą elementy paliwowe.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
18
Warunek działania reaktora jądrowego
• Warunkiem działania reaktora jądrowego wykorzystującego
reakcję rozszczepiania ciężkich jąder pod wpływem
neutronów jest, aby w jego objętości czynnej w kolejnym
n+1 pokoleniu rozszczepienia było dokładnie tyle neutronów
nn+1 tyle samo, co w pokoleniu n.
• Działanie reaktora jądrowego określa współczynnik
n n1
rozmnożenia k:
k
nn
– k = 1 - warunek normalnego działania
– k < 1 - reaktor gaśnie
– k > 1 - reaktor pracuje w systemie nadkrytycznym,
prowadzącym do awarii.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
19
Elementy paliwowe
•
Ich konstrukcja może być bardzo różna, i tak w reaktorach wrzących znajdujemy często 7
x 7 prętów paliwowych w wiązce paliwowej, w reaktorze wodnym ciśnieniowym 15 x 15
lub 20 x 20. Także położenie prętów regulacyjnych może się w różnych reaktorach
zasadniczo zmieniać.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
20
Warunek działania reaktora jądrowego
• Nie wszystkie neutrony powstałe w procesie dzielenia jąder
wywołują kolejne reakcje.
• Dla nieskończonej objętości czynnej reaktora największe
straty liczby neutronów pochodzą z ich pochłaniania.
Straty neutronów termicznych (na 100 rozszczepień)
źródło strat neutronów
liczba
neutronów
pochłanianie w 238U
pochłanianie w 235U
pochłanianie w spowalniaczu
pochłanianie w materiałach konstrukcyjnych
pochłanianie w prętach kontrolnych
inne straty
razem straty
do następnych rozszczepień
90
20
30
5
2
9
156
100
razem potrzeba
256
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
21
Wzbogacanie
Wzbogacenie uranu
•
W elektrowni jądrowej wymienia się co roku prawie trzecią część elementów
paliwowych na nowe. W dużej elektrowni jądrowej o mocy 1 GW opuszcza reaktor
rok w rok ok. 30 t uranu. Ten materiał jest wprawdzie skażony groźnymi dla życia
produktami rozpadu promieniotwórczego, jednak z drugiej strony zawiera cenne,
możliwe do odzyskania materiały rozszczepialne. Stąd usuwanie i obróbka
wysłużonych elementów paliwowych jest niezmiernie istotnym czynnikiem zarówno z
punktu widzenia ochrony środowiska naturalnego, jak i opłacalności przedsięwzięcia.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
22
Warunek działania reaktora jądrowego
• Dla nieskończenie wielkiego rdzenia nie bierze się pod
uwagę ucieczki neutronów poza rdzeń.
• Współczynnik rozmnożenia k dla nieskończenie wielkiego
rdzenia:
k  e h f p
 e- współczynnik rozszczepienia neutronami szybkimi,
h - średnia liczba neutronów powstających w jednej
reakcji rozszczepienia,
f - współczynnik wykorzystania neutronów termicznych,
p - prawdopodobieństwo uniknięcia wychwytu
rezonansowego.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
23
Warunek działania reaktora jądrowego
• Współczynnik f - średnia liczba neutronów powstałych w
uranie naturalnym w danym pokoleniu.
• Dla reaktora jednorodnego:
S a , 235
S a , x  N xs a , x
f 
S a , 235  S a , 238  S a ,m
;
,
 Sa,x - makroskopowy przekrój czynny na pochłanianie,
sa,x – przekrój czynny na pochłanianie,
x - odpowiednio 235 i 238 dla izotopów uranu, m – dla
spowalniacza,
Nx – liczba odpowiednich jąder w jednostce objętości.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
24
Warunek działania reaktora jądrowego
• Średnia liczba neutronów powstających w jednej reakcji
rozszczepienia h:
S a , 235
f n
S a , 235  S a , 238
 n - liczba neutronów powstałych w n-tym pokoleniu.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
25
Nieskończenie wielki rdzeń reaktora
• W nieskończenie wielkim rdzeniu reaktora:
• h - liczba neutronów rozszczepienia na jeden neutron
pochłonięty w paliwie
S p, f
h
n
S p ,a
• f - współczynnik wykorzystania neutronów w paliwie
S p ,a
f 
S a ,c
• p - prawdopodobieństwo uniknięcia wychwytu
rezonansowego podczas spowalniania neutronów
• F - strumień neutronów termicznych
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
26
Warunek działania reaktora jądrowego
• Współczynnik rozszczepienia neutronami e - stosunek liczby
neutronów szybkich powstałych w określonym pokoleniu na
skutek reakcji neutronów o dowolnej energii, do liczby
neutronów szybkich powstałych w tym samym pokoleniu na
skutek reakcji neutronów termicznych.
• Dla uranu naturalnego e = 1,03.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
27
Jądra rozszczepialne
jądro
energia [MeV/nukleon]
wiązania
do rozszczepienia
238U
7,57
8
235U
7,59
6,5
233U
7,59
6,0
232Th
7,6
7,8
239Pu
7,56
5,0
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
28
Procesy w rdzeniu reaktora
• Liczba neutronów w rdzeniu reaktora
– Teoretyczna nt
= liczba rozszczepień  liczba neutronów w jednym
rozczepieniu
– Realna n
= nt – strata neutronów
strata neutronów = ucieczka + pochłanianie
• Teoretyczny warunek krytyczny
dn
0
dt
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
29
Procesy w rdzeniu reaktora
• Strumień neutronów monoenergetycznych
f = r v,
r – gęstość neutronów, v - prędkość
• W różnych punktach rdzenia r neutrony mają w różne
energie.
• W punkcie r liczba neutronów N(E,r) i gęstość neutronów
r(E,r) zależy od rozkładu energii E(r).
• Strumień neutronów w punkcie r jest funkcją energii
neutronów:
2E
f ( E, r )  r ( E, r )
mn
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
30
Procesy w rdzeniu reaktora
• Liczba reakcji neutronowych typu m w jednostce objętości
rdzenia i w jednostce czasu z jądrami typu x :
Pm (r )  N x (r ) f ( E, r )sx,m ( E)dE   f ( E, r )S x,m ( E, r )dE
- liczba jąder x w jednostce objętości o
współrzędnych r;
s x ,m ( E ) - mikroskopowy przekrój czynny jądra x na
reakcję m ;
S x ,m ( E , r ) - makroskopowy przekrój czynny jądra x na
reakcję m.
N x (r )
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
31
Nieskończenie wielki rdzeń reaktora
• W nieskończenie wielkim jednorodnym rdzeniu reaktora:
– strumień neutronów nie zależy od punktu r
– nie ma ucieczki neutronów
• Warunek krytyczności:
dn
0
dt
produkcja = absorpcja
• Współczynnik mnożenia dla nieskończenie wielkiego
rdzenia:
k= produkcja/absorpcja
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
32
Bilans neutronów w nieskończenie wielkim rdzeniu reaktora
• Produkcja neutronów termicznych:
f S p, f pv
• Absorpcja neutronów termicznych:
f S a,c
• Współczynnik mnożenia w nieskończenie wielkim rdzeniu:
S p , f pv
k 
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
f S p , f pv
f S a ,c

S p ,a
S ,c
S p ,a
 ph f
33
Współczynnik mnożenia realnego reaktora
k ef  k F (1  L)
• F – prawdopodobieństwo uniknięcia ucieczki podczas
spowalniania neutronów,
• L – prawdopodobieństwo ucieczki neutronów termicznych
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
34
Ucieczka neutronów
D 2 f  f S a,c k  F  1   0
 2f  B 2f  0
• parametr materiałowy
S a ,c
2

Bm 
k  F  1 
D
• Parametr geometryczny:
2
2
2
      
2
– prostopadłościan:
Bg         
 X  Y   Z 
2
 
2
– kula,
Bg   
R2
2
 j   
– cylinder o wys. H
Bg2   0    
 R H
• Warunek krytyczności
Bg2  Bm2
• Równanie dyfuzji
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
35
Ucieczka neutronów w czasie spowalniania
• Prawdopodobieństwo nieucieczki neutronów
F  exp  B 2t 
t - średnia odległość przebyta przez neutron w czasie
spowalniania (tzw. wiek neutronu)
 Długość dyfuzji L:
D
2
L 
S a ,c
• Równanie krytyczne:

k exp  B 2t
1
1  B 2 L2
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny

36
Parametry spowalniaczy
spowalniacz
Woda (H2O)
Ciężka woda (D2O)
Beryl
Grafit
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
gęstość g/cm3
1,00
1,10
1,84
1,62
Sa [cm-1]
t [ cm2]
0,017
0,00008
0,0013
0,00036
33
120
98
350
D [cm]
0,142
0,80
0,70
0,903
37
Reaktor jądrowy
• Niebezpieczeństwo awarii rdzenia reaktora związanej z
lawinowo narastającą reakcją łańcuchową można uniknąć
przez kontrolowanie liczby powstających neutronów
• Do regulacji służą materiały o dużym przekroju czynnym na
pochłanianie.
• Materiałem o bardzo dużym przekroju czynnym na wychwyt
neutronów jest między innymi kadm.
• Wprowadzenie kadmu do rdzenia reaktora powoduje
zahamowanie reakcji łańcuchowej.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
38
Rdzeń reaktora
• Rdzeń reaktora, strefa aktywna reaktora – centralna część
reaktora z:
– elementami paliwowymi,
– spowalniaczem neutronów,
– urządzeniami sterującymi,
– układem chłodzenia.
• W reaktorach termicznych elementy paliwowe i spowalniacz
neutronów oraz kanałami do urządzeń sterujących ułożone
sa w sieć, wypełniająca rdzeń reaktora.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
39
Rdzeń reaktora
pręty z paliwem
pręty regulacyjne
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
40
Paliwo jądrowe
• Paliwo może być:
– metaliczne (uran naturalny lub wzbogacony w izotop
235U),
– tlenkowe (UO2),
– węglikowe (UC).
• Uran metaliczny stwarza problemy technologiczne.
• Anizotropia własności fizycznych uranu jest przyczyną:
– wydłużania i pęcznienia pod wpływem
napromieniowania,
– twardnienia i zwiększenia kruchości.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
41
Paliwo jądrowe
• Uran reaguje chemicznie z wodorem, powstającym w
wyniku radiolizy wody chłodzącej reaktor.
• W warunkach normalnej eksploatacji uranu nie przekracza
się temperatury 900K.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
42
Paliwo jądrowe
• Najczęściej stosowaną postacią paliwa jądrowego jest
dwutlenek uranu UO2.
• Zalety:
– niezmienna struktura krystaliczna do temperatury
topnienia 3073 K,
– obojętny wobec czynników chłodzących,
– odporny na uszkodzenia radiacyjne.
• Wady:
– mały współczynnik przewodnictwa cieplnego, 5-10 razy
mniejszy niż dla uranu naturalnego,
– występowanie dużych gradientów temperatury w pręcie
paliwowym prowadzących do znacznych naprężeń
powodują pęknięcia.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
43
Paliwo jądrowe
• Węgliki uranu UC i UC2 nie znalazły szerszego zastosowania
poza reaktorami wysokotemperaturowymi.
• Zalety:
– większe przewodnictwo cieplne niż UO2
– większe współczynniki powielania dla neutronów
prędkich.
• Wady:
– łatwość reakcji z wodą.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
44
Pręty paliwowe
• Pręty paliwowe zawierają materiał rozszczepialny, którego
skład jest zależny od typu reaktora.
• Pręty paliwowe składają się zwykle z większej liczby
elementów paliwowych
• Element paliwowy otoczony jest koszulką, wykonaną zwykle
z cyrkonu, zabezpieczającą substancje powstające w
procesie rozszczepienia przed rozprzestrzenieniem w rdzeniu
reaktora.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
45
Spowalnianie neutronów
• Najbardziej prawdopodobna wartość z widma energii
neutronów emitowanych w reakcji rozszczepienia wynosi 0,7
MeV.
• Przekrój czynny na rozszczepienie 235U przez takie neutrony
jest istotnie mniejszy niż dla neutronów termicznych,
których energia w temperaturze 300 K wynosi około
0,025 eV.
• Dalsze procesy rozszczepienia jądra 235U mogą spowodować
neutrony o bardzo małej energii.
• Warunkiem zainicjowania następnych procesów
rozszczepienia uranu 235U przez neutrony uwolnione w
poprzedzającym procesie jest zmniejszenie ich energii.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
46
Zasada spowalniania neutronów
neutron szybki
neutron wolny
spowalniacz
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
47
Spowalnianie neutronów
• W materiale spowalniacza neutron poprzez zderzenia
sprężyste z jądrami oddaje część swojej energii.
• Przekazywanie energii najbardziej skutecznie zachodzi przy
zderzeniach neutronu z lekkimi jądrami (grafit, beryl, woda,
ciężka woda).
• Idealny spowalniacz powinien mieć małą liczbę masową i
jednocześnie jak najniższy przekrój czynny na pochłanianie.
• Jeżeli neutrony uwalniane w procesie rozszczepienia znajdą
się w ośrodku bogatym w wodór, to zderzenie neutronów z
protonami prowadzi do skutecznego spowolnienia.
• Energia przekazywana w zderzeniach protonom zamienia się
w energię termiczną.
• W spowalniaczu wydziela się ciepło.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
48
Spowalniacz
• Materiał spowalniacza musi mieć mały przekrój czynny na
pochłanianie neutronów, rozproszenie neutronów i na
neutronowe reakcje jądrowe.
• Dobrym materiałem jest wodór zawarty w wodzie lub deuter
w ciężkiej wodzie.
• W czasie kolejnych zderzeń, neutron ma coraz mniejszą
energię i może ulec pochłonięciu nie wywołując
rozszczepienia.
• Prawdopodobieństwo pochłaniania neutronów znacznie
zmienia się przy bardzo niewielkich zmianach energii
neutronów.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
49
Spowalniacz
• Zależność przekroju czynnego od energii dla różnych
spowalniaczy ma bardzo ostre maksima, zwane
„rezonansami” (jądra atomowe są układami drgającymi).
• Jeśli neutron ma energię, która odpowiada energii
rezonansu, istnieje duże prawdopodobieństwo jego
wychwytu.
• Jeśli neutron porusza się z pewną prędkością w ośrodku, w
którym atomy poruszają się z większą prędkością na skutek
wzrostu temperatury, prawdopodobieństwo pochłaniania
neutronu maleje.
• Neutron spowolniony przez zderzenie może po kolejnym
zderzeniu stracić zbyt dużo energii, by wpaść w wąski
zakres rezonansu.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
50
Spowalniacz
• Na skutek zjawiska Dopplera, związanego z ruchem
termicznym atomów ogrzanego ośrodka, następuje
poszerzenie przedziału rezonansowego co zwiększa
prawdopodobieństwo wychwytu neutronu.
• Zjawisko Dopplera niekorzystne w procesie spowalniania
neutronów, jest wykorzystywane do zwiększenia
bezpieczeństwa pracy rektorów jądrowych.
• W przypadku, gdy rdzeń rektora zaczyna się ogrzewać na
skutek braku dostatecznego chłodzenia, zawarta w rdzeniu
masa izotopu 238U silniej pochłania neutrony i spontanicznie
tłumi reakcję łańcuchową.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
51
Reakcja łańcuchowa
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
52
Reakcja łańcuchowa z reflektorem
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
53
Reakcja łańcuchowa z reflektorem
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
54
Reakcja łańcuchowa z reflektorem
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
55
Pręty sterujące
• Do regulacji liczby neutronów w rdzeniu rektora jądrowego
stosuje się tylko materiały, które mają najlepsze własności
pochłaniania.
• Materiał pochłaniający wprowadza się do rdzenia w postaci
prętów.
• Pręty sterujące są rozmieszczone w rdzeniu w określonych
miejscach by liczba neutronów w całej objętości rdzenia
była dokładnie taka, jaka jest potrzebna do stacjonarnej
pracy reaktora.
• Moc reaktora zależy od masy materiału pochłaniającego w
obszarze czynnym rdzenia.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
56
Chłodzenie reaktora
• Energia kinetyczna fragmentów rozszczepienia, neutronów,
cząstek , częściowo kwantów , absorbowana w rdzeniu
reaktora zamieniana jest w ciepło.
• Do odprowadzenia tego ciepła służy system chłodzenia
reaktora.
• Rdzeń może być w całości zanurzony w substancji
chłodzącej albo może przepływać przez systemem rur
przechodzących przez rdzeń reaktora.
• Materiałem chłodzącym może być woda gaz lub ciekły lekki
metal.
• Jeśli spowalniaczem jest woda, może stanowić również
czynnik chłodzący.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
57
Chłodzenie reaktora
• Chłodzenie reaktora może być zbyteczne w specjalnych
konstrukcjach reaktorów basenowych małej mocy.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
58
Współczynnik mnożenia
• Przebieg reakcji łańcuchowej charakteryzuje współczynnik
mnożenia k, czyli stosunek liczby jąder rozszczepionych dla
danego pokolenia, do liczby jąder rozszczepionych w
pokoleniu poprzednim.
• Czas pomiędzy kolejnymi pokoleniami jest
– rzędu 10-3 s dla reaktora którego chłodziwem jest zwykła
woda
– rzędu 10-6 s dla rektora na neutrony prędkie.
• Proces narastania lawiny neutronów w reaktorze jest
procesem tak szybkim, że jakakolwiek interwencja
zewnętrzna nie jest możliwa.
• Utrzymanie reaktora w stanie stabilnej pracy jest możliwe
dzięki istnieniu neutronów opóźnionych.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
59
Stan krytyczny
• W reaktorach jądrowych dąży się do osiągnięcia wartości
k = 1, gdyż wówczas jego praca jest ciągła i stabilna.
• Na skutek zużywającego się materiału rozszczepialnego
zmniejsza się współczynnik k, który musi być odpowiednio
skompensowany.
• Współczynnik k związany z neutronami natychmiastowymi
jest stale utrzymywany nieco poniżej 1.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
60
Stan krytyczny
• Niektóre produkty rozszczepienia, średnio po 10 s, emitują
neutrony opóźnione.
• Liczba neutronów opóźnionych jest niewielka, ale wystarcza
do utrzymania reaktora w równowadze przy współczynniku
mnożenia neutronów natychmiastowych mniejszym od 1.
• Mała przerwa czasowa w pojawieniu się neutronów
opóźnionych pozwała wprowadzić do rdzenia reaktora pręty
regulacyjne i pręty bezpieczeństwa.
• Pręty regulacyjne są tak ustawione, aby współczynnik k ~1.
• Przy powolnym wyciąganiu pręta kontrolnego gęstość
neutronów w rdzeniu reaktora rośnie.
• Wówczas moc reaktora stale rośnie z prędkością, która
zależy od czasu życia neutronów opóźnionych i
61
Tadeusz
Hilczer, wykład monograficzny k.
współczynnika
Stan stabilny
• Fizyczne parametry nie są jednakowe w całym wnętrzu
rdzenia reaktora, a stopień krytyczności zależy od
temperatury.
• Aby lokalna zmiana krytyczności nie wywołała
niekontrolowanej reakcji łańcuchowej, wzrost wydalanej
mocy w reaktorze jądrowym musi stabilizować się
spontanicznie, bez interwencji za pomocą prętów
regulacyjnych.
• Atomy 238U mogą silnie wpływać na pochłanianie neutronów
wskutek zjawiska Dopplera, które zwiększa pozorną
szerokość rezonansów absorpcyjnych.
• Gdy rośnie temperatura zwiększa się zdolność pochłaniania
neutronów przez 238U, co pozwała na spontaniczną
stabilizację.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
62
Próżniowy współczynnik reaktancji
• Do czynników, które odgrywają ważną rolę w stabilnej pracy
reaktora jądrowego jest zdolność reaktora do chwilowego
tolerowania
– wzrostu temperatury
– awarii układów służących do zatrzymania reakcji
łańcuchowej.
• Zdolność tę określa próżniowy współczynnik reaktancji
– ujemny, gdy wzrost temperatury prowadzi do
zatrzymania reakcji łańcuchowej bez interwencji z
zewnątrz
– dodatni, gdy wzrost temperatury prowadzi do
wzmocnienia reakcji łańcuchowej.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
63
Stabilna praca reaktora
• Do stabilnej pracy reaktora jądrowego niezbędne jest
utrzymanie odpowiedniego bilansu neutronów.
• Część neutronów natychmiastowych jest tracona w wyniku
ich ucieczki na zewnątrz reaktora, absorpcji przez
spowalniacz, chłodziwo, konstrukcję, produkty rozpadu oraz
w wyniku reakcji nie prowadzących do rozszczepienia.
• Reaktor pracuje stabilnie, gdy liczba aktów rozszczepienia
jest stała w czasie.
• Liczba neutronów w danym momencie musi być dokładnie
równa liczbie neutronów potrzebnych do podtrzymania
reakcji łańcuchowej czyli musi uwzględniać nieuniknione
straty neutronów.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
64
Efektywny współczynnik mnożenia
• Efektywny współczynnik mnożenia kef określa względny
udziału neutronów wyzwolonych i traconych w reaktorze.
• Jest to stosunek efektywnej liczby neutronów danej
generacji do ich liczby w poprzedniej generacji.
• Jeżeli kef = 1, reakcji jest w równowadze i reaktor znajduje
się w stanie krytycznym.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
65
Regulacja mocy reaktora
• Regulacji mocy reaktora sprowadza się do zmiany wartości
efektywnego współczynnika mnożenia kef
• Do zwiększenia mocy reaktora trzeba wartość kef
powiększyć do wartości nieco większej od jedności.
• Strumień neutronów będzie wówczas zwiększać się do
chwili, w której przez usunięcie prętów regulacyjnych
osiągnie się kef = 1 na wyższym poziomie mocy.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
66
Reaktywność
• Reaktywność reaktora określa odchylenie przebiegu reakcji
łańcuchowej w rdzeniu od stanu krytycznego
1
r  1
kef
• Dla stanu krytycznego r = 0
• Początkowa reaktywność rdzenia jest kompromisem
przeciwstawnych wymagań
– powinna być duża żeby zapewnić długotrwałą pracę
reaktora bez przeładowywania paliwa
– powinna być ograniczona aby w dowolnych warunkach
można było wyłączyć reaktor i utrzymać go w stanie
podkrytycznym przez urządzenia sterujące.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
67
Bezpieczna praca reaktora
• Ze względów bezpieczeństwa ze wzrostem temperatury
(mocy reaktora) reaktywność powinna się zmniejszać, co
zapewnia samoczynne ustalanie się mocy reaktora na
mniejszym poziomie.
• Prędkość procesów przejściowych charakteryzuje okres
reaktora T.
• Okres reaktora jest to czas, w którym, przy stałej
reaktywności, gęstość strumienia neutronów (lub moc
reaktora) zmieni się e-krotnie.
• Jeżeli wartość okresu T zmniejszy poniżej wartości
dopuszczalnej, automatycznie są zrzucane pręty
bezpieczeństwa i następuje wyłączenie reaktora.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
68
„Nieucieczka” nautronów
• Prawdopodobieństwa pozostania („nieucieczki”) neutronów
w reaktorze stosuje się do oceny efektywnej populacji
neutronów
kef
P
k
k - współczynnik mnożenia neutronów dla reaktora o
nieskończenie dużych rozmiarach.
• Prawdopodobieństwo P zwiększa się ze zwiększaniem się
stosunku objętości do powierzchni zewnętrznej.
• Przy projektowaniu reaktora poza doborem właściwych
materiałów paliwowych, chłodziwa, proporcji
konstrukcyjnych itd. trzeba zachować odpowiednie
proporcje geometryczne rdzenia reaktora, zapewniające
właściwy bilans neutronów.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
69
Kinetyka i dynamika reaktora
• Kinematyka reaktora
– zagadnienia związane z zachowaniem się populacji
neutronów w reaktorze
• wystarcza do opisu reaktorów małej lub zerowej
mocy.
• Dynamika reaktora
– zagadnienia związane z efektami wpływającymi na
zjawiska fizyczne zachodzące w rdzeniu (temperatura
chłodziwa, cząstki pary w chłodziwie i spowalniaczu,
oddziaływania produktów rozszczepienia itp.)
• konieczne do opisu reaktorów dużej mocy.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
70
Sterowanie reaktorem
• Sterowanie reaktorem polega na odpowiednim ustalaniu
szybkości reakcji łańcuchowej tak, aby strumień neutronów
w rdzeniu, proporcjonalny do wytwarzanej mocy, był
dostosowany do aktualnej produkcji ciepła.
• Bilans neutronów w rdzeniu w jednostce czasu określa
wyrażenie:
P - L - A = N,
P - liczba produkowanych neutronów, L – liczba neutronów które uciekły z
rdzenia, A – całkowita liczba pochłoniętych neutronów (prowadzących i
nie prowadzących do rozszczepienia), N – liczba nadmiaru neutronów.
• W celu utrzymania stałego poziomu mocy reaktora N = 0.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
71
Sterowanie reaktorem
• Liczbę neutronów można regulować w różny sposób.
• Liczbę produkowanych neutronów P można zmienić poprzez
zmianę ilości paliwa w rdzeniu
• Liczbę uciekających neutronów L przez zmianę
geometrycznego kształtu rdzenia lub wprowadzenie
reflektora.
• Liczbę A poprzez wprowadzenie do obszaru rdzenia prętów
regulacyjnych.
• Odpowiednie wprowadzenie prętów regulacyjnych może
spowodować, wygaśnie proces rozszczepienia.
• Wyciągniecie prętów regulacyjnych może znowu uruchomić
reakcję łańcuchową.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
72
Sterowanie reaktorem
• Skuteczne sterowanie reaktorem jest możliwe, gdy istnieje
odpowiedni zapas reaktywności r w rdzeniu, czyli nadmiar
paliwa w stosunku do masy krytycznej.
• W takich warunkach w każdej chwili poprzez wysunięcie
prętów regulacyjnych można wprowadzić reaktor w stan
nadkrytyczny.
• Reaktor, w którym ilość paliwa w rdzeniu jest dokładnie
równa masie krytycznej już po kilku poziomach procesu
lawinowego osiągnie stan podkrytyczny i reakcja
łańcuchowa wygaśnie.
• Początkowy nadmiar paliwa musi być jednak
skompensowany przez wprowadzenie do rdzenia prętów
kontrolnych.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
73
Sterowanie reaktorem
• Podczas ciągłej pracy reaktora zmniejsza się sukcesywnie
początkowy zapas reaktywności.
• Powodem jest zarówno zmniejszanie się liczby
rozszczepialnych jąder 235U, jak i „zatrucie” rdzenia w
wyniku powstawania w produktach rozszczepienia izotopów
silnie pochłaniających neutrony.
• Te efekty są w pewnym stopniu kompensowane przez
powstawanie w rdzeniu rozszczepialnych jąder 239Pu z
izotopu uranu 237U.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
74
Sterowanie reaktorem
• Przy regulacji reaktywności za pomocą prętów kontrolnych
musi być zachowana niezwykła ostrożność
– niewielki wzrost współczynnika mnożenia k powyżej 1
powoduje lawinowy przyrost liczby neutronów w rdzeniu
– przy wzroście liczby k o 0,01 liczba neutronów w czasie
1s wzrasta 104 razy.
• Przy tak szybkim narastaniu mocy sterowanie reaktorem
byłoby praktycznie niemożliwe, gdyby nie istniały neutrony
opóźnione.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
75
Pierwszy reaktor jądrowy
• Pierwszy reaktor jądrowy, nazywany wtedy stosem
atomowym został zbudowany w 1942 roku w Chicago przez
zespół fizyków kierowany przez Enrico Fermiego.
• Reaktor zbudowano w pokoju do gry w squasha pod
trybunami stadionu Uniwersytetu w Chicago.
• Budowę stosu zaczęto od ułożenia kilku warstw grafitowych
cegieł (pełniących rolę moderatora) na małym źródle
neutronów.
• Następnie układano warstwy grafitu zawierające uran
metaliczny 235U lub tlenek uranu.
• Uran był umieszczony w grafitowych cegłach w postaci
małej kulki.
• Ułożono „kopiec” szerokości ok. 7,5 m i wysokości ok. 6 m
składający się z 350 ton grafitu, 36,5 ton tlenku uranu i 5,6
ton metalicznego uranu.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
76
Stos Fermiego
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
77
Pierwszy reaktor jądrowy
• Kontrola reakcji rozszczepienia odbywała się za pomocą
prętów kadmowych.
• Stos posiadał dwa systemy bezpieczeństwa.
• Pierwszy - człowiek z siekierą, który w razie
niebezpieczeństwa przecinał sznur na którym wisiały tzw.
pręty bezpieczeństwa z kadmu.
– po przecięciu pręty opadały i reakcja zostawała
zatrzymana.
• Drugi - grupa ludzi stojąca na szczycie stosu zaopatrzona w
wiadra z wodą bromowaną, którą w razie niebezpieczeństwa
wylewali na stos.
– woda bromowana bardzo silnie pochłania neutrony i
dodatkowo przejmuje ciepło wydzielone w czasie reakcji.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
78
Pierwszy reaktor jądrowy
• Uzyskanie samopodtrzymującej się reakcji jądrowej
nastąpiło 12 grudnia 1942 roku o godzinie 3.25 lokalnego
czasu.
• Kadmowe pręty sterujące były stopniowo wyciągane z
wnętrza stosu i po każdym małym kroku wykonywano
obliczenia, aby sprawdzić czy reakcja jest
samopodtrzymująca się.
• Moc pierwszego reaktora była niewielka i wynosiła około
200W.
• Po eksperymencie sterujące pręty kadmowe były wsunięte i
reakcja łańcuchowa została zatrzymana.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
79
Reaktory badawcze
• Reaktory naukowe i doświadczalne:
– badania elementów reaktorów
– badania wiązek neutronów,
– naświetlanie neutronami,
– produkcja izotopów promieniotwórczych
– zastosowanie medyczne
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
80
Reaktor jądrowy MARIA
• Jedyny obecnie w Polsce reaktor jądrowy MARIA znajduje
się w Instytucie Energii Atomowej IEA w Świerku k.
Otwocka, niedaleko Warszawy
• Reaktor Maria uruchomiony w grudniu 1974 roku
• Zbudowany w Polsce zgodnie z dokumentacją radzieckiego
reaktora MR w Instytucie Kurczatowa w Moskwie.
• Nazwa MARIA na cześć Marii Skłodowskiej-Curie.
• Jest reaktorem naukowo-badawczym.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
81
Reaktor jądrowy MARIA
•
•
•
•
•
•
Moc cieplna pojedynczego kanału - 1.8 MW
Moc reaktora - 30 MW
Typ reaktora: basenowy
Moderator - woda i beryl
Reflektor - grafit i woda
Strumień neutronów termicznych:
– w paliwie
2.51014 n/cm2s
– w berylu
4.0  1014 n/cm2s
• Pracuje 3300 godzin rocznie
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
82
Reaktor jądrowy MARIA
• Rdzeń reaktora:
– ciśnieniowe kanały paliwowe
– pręty regulacyjne
– matryca z bloków berylowych.
• Wokół rdzenia - bloki grafitowe jako reflektor.
• Całość w obudowie zamocowana na dnie basenu.
• Obok basenu reaktora jest basen paliwowy do okresowego
przechowywania wypalonego paliwa.
• Pełni on również rolę podwodnej drogi transportowej do
komór gorących i komory demontażowej.
• Baseny oddzielone są śluzą.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
83
Reaktor jądrowy Maria
kanał reaktora
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
kanał paliwowy
84
Reaktor jądrowy Maria
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
85
Reaktor
Reaktorjądrowy
jądrowyMARIA
Maria
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
86
Reaktor
Reaktorjądrowy
jądrowyMARIA
Maria
Widok na basen z rdzeniem reaktora
Rdzeń umieszczony jest
na głębokości 7-miu metrów
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
87
Reaktor
Reaktorjądrowy
jądrowyMARIA
Maria
Basen przechowawczy - zużyte paliwo i instrumenty pomocnicze
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
88
Reaktor jądrowy Maria
• Kanały paliwowe:
– rury z elementem paliwowym umieszczone w rdzeniu
reaktora między blokami berylowymi,
• stacjonarne
• z ruchomym elementem paliwowym
– mają indywidualne podłączenia układu chłodzącego.
oddzielne zawory odcinające na wejściu i wyjściu wody
chłodzącej, przepływającej pod ciśnieniem.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
89
Reaktor jądrowy Maria
• Kanał stacjonarny
– pręt paliwowy mocowany za pomocą zamka kulowego,
– element paliwowy przymocowany jest do wewnętrznej
rury kanału.
• Kanał z ruchomym elementem paliwowym
– dłuższy, wewnętrzna rura kanału zawieszona jest na
pręcie wyprowadzonym poprzez dławicę na zewnątrz,
– możliwe przemieszczanie elementu paliwowego w kanale
– elementy paliwowe poruszane są dwoma silnikami o
mocy 40W.
• W wyłączonym reaktorze ruchome elementy paliwowe
znajdują się pod rdzeniem.
– przed rozruchem są podnoszone i wprowadzane do
rdzenia.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
90
Reaktor jądrowy Maria
• Element paliwowy składa się z 6 koncentrycznych rur (jedna
w drugiej) o długości 1 m, pokrytych aluminiową koszulką.
• Każda rura zbudowana jest z dyspersji uranu UAlx(UO2) w
Al.
• Wzbogacenie uranu 235U :
– w pierwszych latach 80%
– obecnie 36%.
• Elementy paliwowe produkowane są w Rosji.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
91
Reaktor
Reaktorjądrowy
jądrowyMARIA
Maria
Element paliwowy gotowy do włożenia do pochwy
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
92
Reaktor
jądrowy
MARIA
Reaktor
Reaktorjądrowy
jądrowyMARIA
Maria
Świeży element paliwowy
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
93
System chłodzenia reaktora jądrowego Maria
• Pierwotny obieg chłodzenia paliwa:
– woda przepływa między rurami kanałów paliwowych
– ciśnienie przepływającej wody wynosi (zależnie od
miejsca) od 0.8 MPa do 1.8 MPa
– maksymalna temperatura paliwa osiąga 450 K
– przepływ chłodziwa (wody) wynosi:
• przez kanał paliwowy 30 m3/h
• przez obieg 600 ÷ 700 m3/h
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
94
System chłodzenia reaktora jądrowego Maria
• Drugi pierwotny obieg chłodzenia:
– basen wodny, w którym zanurzony jest reaktor
• Ciśnienie atmosferyczne ok. 1000 hPa
• Temperatura:
– na wlocie 323 K
– na wylocie 333 K
• Przepływ wody w basenie wynosi 1400 m3/h
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
95
Pręty bezpieczeństwa reaktora jądrowego Maria
• Pręty bezpieczeństwa i kompensacyjne (pochłaniające)
– umieszczone w kanałach znajdujących się w blokach
berylowych
• Konstrukcja napędów i kanałów dla wszystkich trzech
rodzajów prętów jest jednakowa
– umożliwia optymalny wybór funkcji pracy każdego z
zainstalowanych prętów.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
96
Matryca rdzenia i reflektor reaktora jądrowego Maria
•
•
•
•
Matryca rdzenia składa się z bloków berylowych.
Reflektor składa się z bloków grafitowych.
Bloki mają te same wymiary zewnętrzne.
Bloki grafitowe są ściętymi ostrosłupami o podstawie
kwadratowej, część ma ścięte naroża.
• Górny wymiar bloku (nakładki) wynosi 140 mm, dolny zaś
120 mm.
• Wysokość bloków wraz z nakładkami wynosi 1585 mm.
• Układ stożkowy pozwala na zainstalowanie nad rdzeniem
większych elementów reaktora i urządzeń doświadczalnych.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
97
Matryca rdzenia i reflektor reaktora jądrowego Maria
• Bloki grafitowe są osłonięte cienką blachą aluminiową.
• Ze względu na możliwość pracy bloku w temperaturze
przekraczającej 1000 K, grafit został odgazowany w próżni
w temperaturze około 1000 K i nasycony azotem.
• Szczelina między osłoną, a grafitem jest wypełniona azotem.
• Analogiczną geometrię mają bloki berylowe ale nie mają
osłony.
• Między blokami znajdują się szczeliny ok. 1,5 mm, przez
które może swobodnie przepływać chłodziwo.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
98
Reaktor
Reaktorjądrowy
jądrowyMARIA
Maria
Reaktor w czasie pracy
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
99
Reaktor
Reaktorjądrowy
jądrowyMARIA
Maria
Wymiana elementu paliwowego
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
100
Reaktor jądrowy EWA
• Pierwszy polski reaktor EWA (Eksperymentalny, Wodny,
Atomowy).
• Reaktor EWA był reaktorem naukowo-badawczym.
• Został sprowadzony z b.ZSRR i zamontowany w Świerku.
• Pierwszy raz uruchomiony w roku 1958
• Początkowa moc 2 MW, stopniowo zwiększana 10 MW.
• Reaktor został definitywnie zamknięty w roku 1995.
• Pozostała pusta konstrukcja, która będzie służyć do
przechowywania odpadów radioaktywnych.
• Hala reaktora EWA znajduje się ok. 300 metrów od hali
reaktora MARIA.
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
101
Reaktor jądrowy EWA
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
102
Reaktor jądrowy EWA
Górna część korpusu reaktora EWA. Mechanizmy sterujące i korby obrotowe
Tadeusz Hilczer, wykład monograficzny
103
Download