tematy zaliczeniowe z teorii pożarów

tematy zaliczeniowe z teorii pożarów.doc
(43 KB) Pobierz
Teoria pożarów-jest poznawaniem i opisywaniem procesów rządzących powstawaniem i rozwojem
pożarów. Tworzy modele i je weryfikuje, ustala metody obliczeniowe param. stanu pożaru
(analityczne, numeryczne, graficzne), prowadzi eksperymenty w skali naturalnej, dokonuje
obserwacji pożarów rzeczywistych, odtwarza przebiegi pożarów na podstawie śladów (np. mapa
termiczna). Pożar-jest to efekt cieplny na który składają się niekontrolowane przemiany
fizykochemiczne i zjawiska mechaniczne (wymiana gazowa) w określonym ukł.
termodynamicznym powoduje zmianę stanu równowagi termodynamicznej tego ukł. ukł.
termodynamiczny-jest to wyodrębniony obszar przestrzeni będący zbiorem obiektów
makroskopowych zachowujących się zgodnie z prawami term. Stan ukł. określony jest zespołem
wartości parametrów stanu. Parametry stanu pożaru-to param. termodynamiczne określające stan
ukł.intensywne, temperatura, kinetyka generacji ciepła-nie zależą od ilości substancji; ekstensywne,
energia wewnętrzna, objętość warstwy podsufitowej –zależne od ilości substancji. Środowisko
pożarowe-to wysokoenergetyczny obszar, gęstość strumienia energii co najmniej kilku kilowatów
na jedn. pow. w którym war. wymiany ciepła i masy powodują że powstałe produkty spalania
ogrzane do wysokiej temperatury mające zdolność do samorzutnej dyssypacji w atmosferę.
Temperatura pożaru-jest uśredniona po objętości temperatura gazów spalinowych tworzących się
w środowisku pożaru. Przy pożarach zewn. temp. to średnia temp. płomienia. Pole temperatury- to
zbiór wart. temp. we wszystkich punktach danego układu w danej chwili. Stan ustalony-nie
następuje zmiana temp. w czasie. Stan nieustalony-wart. temp. zmieniają się w czasie.
Równowaga term.- stan ukł. term. w którym wart. param. stanu nie zmieniają się. 4)Wymiana
ciepła i masy w płomieniu dyfuzyjnym-strumień :ciepła zwróconego konwekcyjnie, ciepła
zwróconego riadiacyjnie, ciepła wydzielonego, odpływający powietrza, produktów rozkładu, ciepła
traconego konwekcyjnie, ciepła traconego radiacyjnie. Ciepło wydzielone 100% to: 30% c. tr.
radiacyjnie; 65% c. tr. konwekcyjnie; 5% c. tr. przez przewodnictwo. 5)wymiana ciepła i masy w
pomieszczeniu z pożarem- wszystko to co w płomieniu + strumień: c. od warst. dymu, c. tr. od
ścian, gazów wypływających, c. powietrza wpływającego. Strumień ciepła-to wektor prostopadły do
powierzchni izotermicznej skierowanej zgodnie ze spadkiem temp. określający ilość ciepła
wymieniana w jednostce czasu. Gęstość strumienia ciepła-określa strumień odniesiony do
powierzchni przez którą przepływa.6)Sposoby wymiany ciepła-przewodnictwo: (teoria
molekularna, budowa materii), zależy od wł. materiału i gradientu temp.; promieniowanie :(teoria
fal elektromagnet. i teoria kwantów), emisja fotonów przez wzbudzone atomy powierzchni ciała.
Zależ od temp. i wł. powierzchni; konwekcja: unoszenie ciepła, wytworzenie ruchu płynu wskutek
różnicy temperatur. Zależy od geometrii ukł. chaotycznego ruchu płynu (turbulencje)wł.
materiałów.8)Ogólne równanie przewodnictwa
(wzrost
energii wew. ciała)
(energia pochłonięta przez ciało)dla stanu
nieustalonego.10)Równanie Laplace’a i Poissona. Dla stanu ustalonego nie zmiany temp. w czasie
następuje redukcja do równania Laplace’a
.Równanie Poissona (może być inny rozkład
2
2
*

temp. niż liniowy) (d T)/(dx ) + q ’=0. q ’= -(dT)/(dx)= - (TS1-TS2)/(x1-x2)=(TS1-TS2)/(x2-x1)=(TS1TS2)/(/). (/) - opór cieplny, (x2-x1) – grubość płyty. 12)Prawo Stefana-Boltzmana. Ciało
doskonale czarne. Ciało dosk. czarne-promieniuje max. w danych war. temp. q’=T4 -stała Boltz.
5,67*10-9 W/(m2K4) 13)Współczynik emisyjności i absorpcyjności. Ciało szare. -współczynnik
emisyjności, równy wsp. absorpcyjności; właściwości emisyjne zależą w dużym stopniu od rodzaju
powierzchni. =qrzecz’/q’. qrzecz- strumień przez ciało rzecz. Q- strumień emitowany przez ciało dosk.
Czarne.14)Strumień promieniowania cieplnego absorbowany przez powierzchnię i odbijany od
powierzchni. Promieniowanie docierające do powierzchni danego ciała o wsp. emisyjności  jest w
części pochłonięte a w części odbite a=(qpoch rzcz)/(qpoch cdn) prawo Kirchhoffa n=an q=Sq=q(1-S) Rys14
0<a<1. 15)Wymiana ciepła przez promieniowanie między dwoma powierzchniami q1=1T1F1 i
na drugiej ścianie q2=2T2F2. 16) Współ. Konfiguracji q1-2=(strumień padający na powierzchnię
2)/(str. całk. wypromieniowany przez powierzchnię 1). W przypadku gdy dwie powierzchnie
pochylone pod pewnym kątem: q1-2=1/FF1F2[cos1cos2/R2](dF1dF2). Gęstość strumienia
wymienianego w przypadku dwóch ciał q1-2=12q1-2(T14-T24)17)Promieniowanie gorącego dymu
chmura gorącego dymu Rys17 q0’-wiązka wchodząca do dymu [W/m2] q’-wiązka wychodząca;
q’d=dTd4 ;q’= q0’e-KL część pochłonięta= q0’-q’= q0’- q0’e-KL= q0’(1- e-KL) d=1- e-KL Rys17b Kwspół. ekstynkcji (prop. do zdolności absorpcyjnych, rozpraszających cząstek dymu). Przykł. K
polistyren=1,2; drewno=0,5-0,8; węglowodory 0,4-0,5 18) Prawo Newtona. Konwekcja naturalna
w dwóch ośrodkach o różnych gęstościach następuje ruch płynu z którym związana jest wymiana
ciepła. Gaz ulega ogrzewaniu  następuje ruch płynu Rys18 19) Współ. przejmowania ciepła ()
strumień wymieniony q=F(Ts-T) -określany eksperymentalnie zależy od wł. płynu, ciała
ogrzewanego, geometrii układu, temperatury.  dla konkretnych ciał=5-30[W/m2K]. 20) Warstwa
przyścienna. Zmiana prędkości gazu i temp. w warstwie przyściennej Rys201-rozkład
prędkości, 2-tu maleje do 0, 3-rozkład T.... temp. szerokość warst. przyściennej rzędu kilku mm. TStemp. pow. ściany . Wszystkie cząsteczki gazu płyną torami równoległymi wzg. siebie. u-warst.
hydrauliczna, T- warst. termiczna T>u Strumień wymieniany między ciałem a ośrodkiem=F(TST)={-gazuF(dT/dy)gazie} tylko dla warst. przyściennej bo istnieje gradient temp. 21)Liczby
bezwymiarowe podobieństwa, liczba Nusselta, obliczanie współ. przejmowania ciepła. 
określane z liczby Nusselta: Nu=(L)/gazu L-char. wymiar liniowy, gazu-współ. przewodnictwa dla
gazu. Liczby bezwymiarowe podobieństwa są to liczby opisujące dane zjawisko przyjmują te same
wart. liczbowe dla procesów jakościowo jednakowych (te same wzory opisują zjawiska) w różnej
skali. Liczba Nusselta- char. stosunek ilości przejętego przez ciało do ilości ciepła doprowadzonego
na drodze przewodnictwa w warstwie przyściennej. =AT1/3dla ruchu turbulentnego. 23)Prawo
Bernoullie’ go. Ruch gazów w warunkach pożaru. Rys23 zasada zachowania energii dla
elementu objętości płynu V; p+1/22+gh=const. p-ciśń. atm. Eciśń, 1/22-ciśń. dyn. Ekin, ghciśń. hydrost. Epot. pdyn=F/s=(FL)/(SL)=Ekin/V=1/2(m2)/V=1/22,
phydrost=F/S=mg/S=mgh/Sh=mgh/V=gh.
27)Różnice pomiędzy pożarem standardowym i masowym. Pożar wewn.(standardowy) 1)
przebieg pożaru znormalizowany w czasie, tzn. Tpoż w funkcji czasu jest określona uśrednioną
wartością zmian 2)rozwój pożaru w pomieszczeniu, energia zwrócona intensyfikuje pożar, mała
wymiana powietrza, 3)powierzchnia spalania ograniczona, 4) Tpoz=600-1600C, 5)zjawiska wtórne
występują sporadycznie. Masowy-1)nie ma znormalizowanego przebiegu, 2)rozwój na otwartej
przestrzeni, dyssypacja ciepła, duża wymiana powietrza, 3)powierzchnia spalania nieograniczona,
Tpoż=2000C(temp. płomienia) 5)zjawiska wtórne występujące często (wiry ogniowe, wicher
ogniowy, lotne ognie).28)Związek bezw. Cieplnej materiałów z szybkością ich nagrzewania i
wzrostem temp. pożaru. CP-bezw. cieplna materiału [W2s/m4K2] ; gęstość materiału [kg/m3],
ciepło właściwe[J/kgK], współ. przewodnictwa cieplnego [W/mK], dąb- 3.2*105,sosna- 2,5*105,
pianka poliuretanowa- 9.5*102. ma ona wpływ na czas do zapłonu, samozapłonu, prędkości
rozprzestrzeniania płomienia po powierzchni materiału. Wzrost bezwładności, maleje szybkość
nagrzewania, pochłaniania, magazynowania ciepła. Wraz ze zmniejszaniem się bezwładności
cieplnej materiałów, następuje wzrost szybkości nagrzewania, maleje czas do zapalenia. Prowadzi to
do szybszego wzrostu T pożaru w pomieszczeniu przyspieszając jego rozwój.Rys2829)Wpływ
bezwładności cieplnej materiałów na dynamikę pożaru. 1) natychmiastowe rozprzestrzenienie
pożaru-CP-mała, długa faza początkowa, CP-duża, pożar nie powstaje nie rozprzestrzenia się
jedynie wzrost temp. HRR-heat release rate ( szybkość rozprzestrzeniania płomienia) HRR 1055
kW/m2 w 150s- pożar bardzo szybko się rozprzestrzenia, HRR 1055 kW/m2 w 300s- średnio szybko
się rozprzestrzenia, HRR 1055 kW/m2 w 600s- wolno rozprzestrzenia się.30)Zależność
temperatury pożaru w funkcji czasu od obciążenia ogniowego. Rys3031)Powierzchnia pożaru
a powierzchnia spalania. FP to rzut strefy spalania na powierzchnię poziomą lub pionową FPFS,
meble- FS/ FP4/1, spalanie trocin FS>> FP32)pożar swobodnie wiszącej zasłony-przykład
ekspotencjalnego wzrostu powierzchni pożaru. Rys32 33)Pożary o geometrii kołowej i
prostokątnej. Pożar o geometrii prost.Rys.33 y=ytp, x=xtp, Fp=xy=x(tp)y(tp)= xytp2. pożar o
geometrii...
Plik z chomika:
KPTSONY
Inne pliki z tego folderu:
 charakterystyka olejów.pdf (253 KB)
charakterystyka procesów spalania.pdf (71 KB)
czynniki wpływające na rozprzestrzenianie tlenia.pdf (72 KB)
 długopisy Baran.doc (69 KB)
 kolumny.doc (75 KB)


Inne foldery tego chomika:



Zgłoś jeśli naruszono regulamin







Strona główna
Aktualności
Kontakt
Dla Mediów
Dział Pomocy
Opinie
Program partnerski



Regulamin serwisu
Polityka prywatności
Ochrona praw autorskich
 ADR
BEZP CYWILNE BĄTOREK
CISEK- zarządzanie bezp pożarow
 CO tlenek węgla
EMERYTURY PSP2010 założenia

Platforma wydawców
Copyright © 2012 Chomikuj.pl